固體電子理論是什么 凝聚態(tài)物理和光學(xué)比較

什么是固體能帶理論？固體物理，固體物理學(xué)的固體中的電子態(tài)，半導(dǎo)體物理和固體電子論哪個(gè)更基礎(chǔ)一些。

本文導(dǎo)航

• 能帶理論解釋固體導(dǎo)電的基本觀點(diǎn)
• 固體物理目錄介紹
• 凝聚態(tài)物理和光學(xué)比較
• 功率半導(dǎo)體原理圖解

能帶理論解釋固體導(dǎo)電的基本觀點(diǎn)

能帶理論是用量子力學(xué)的方法研究固體內(nèi)部電子運(yùn)動(dòng)的理論。是于20世紀(jì)初期，在量子力學(xué)確立以后發(fā)展起來的一種近似理論。它曾經(jīng)定性地闡明了晶體中電子運(yùn)動(dòng)的普遍特點(diǎn)，并進(jìn)而說明了導(dǎo)體與絕緣體、半導(dǎo)體的區(qū)別所在，解釋了晶體中電子的平均自由程問題。

自20世紀(jì)六十年代，電子計(jì)算機(jī)得到廣泛應(yīng)用以后，使用電子計(jì)算機(jī)依據(jù)第一原理做復(fù)雜能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算成為可能（不過仍然非常耗時(shí)，一次典型的能帶結(jié)構(gòu)自洽計(jì)算在普通工作站上往往需要花幾個(gè)小時(shí)甚至一周多的時(shí)間才能完成）。能帶理論由定性發(fā)展為一門定量的精確科學(xué)。

固體材料的能帶結(jié)構(gòu)由多條能帶組成，能帶分為傳導(dǎo)帶（簡稱導(dǎo)帶）、價(jià)電帶（簡稱價(jià)帶）和禁帶等，導(dǎo)帶和價(jià)帶間的空隙稱為能隙（即右邊第二副圖中所示的Eg）。

能帶結(jié)構(gòu)可以解釋固體中導(dǎo)體、半導(dǎo)體、絕緣體三大類區(qū)別的由來。材料的導(dǎo)電性是由“傳導(dǎo)帶”中含有的電子數(shù)量決定。當(dāng)電子從“價(jià)帶”獲得能量而跳躍至“傳導(dǎo)帶”時(shí)，電子就可以在帶間任意移動(dòng)而導(dǎo)電。

一般常見的金屬材料，因?yàn)槠鋫鲗?dǎo)帶與價(jià)帶之間的“能隙”非常小，在室溫下電子很容易獲得能量而跳躍至傳導(dǎo)帶而導(dǎo)電，而絕緣材料則因?yàn)槟芟逗艽螅ㄍǔ４笥?電子伏特），電子很難跳躍至傳導(dǎo)帶，所以無法導(dǎo)電。一般半導(dǎo)體材料的能隙約為1至3電子伏特，介于導(dǎo)體和絕緣體之間。因此只要給予適當(dāng)條件的能量激發(fā)，或是改變其能隙之間距，此材料就能導(dǎo)電。

固體物理目錄介紹

固體物理(材料科學(xué)與工程系列)

目錄: 　　第1章緒論1 　　1.1人類對固體的研究歷史1 　　1.2自然界中的固體及固體物理學(xué)4 　　本章參考書7 　　第2章化學(xué)鍵與晶體形成8 　　2.1離子鍵和離子晶體11 　　2.2共價(jià)鍵和共價(jià)晶體14 　　2.3金屬鍵和典型金屬15 　　2.4原子、分子固體16 　　本章參考書18 　　附錄團(tuán)簇電荷的偶極相互作用19 　　習(xí)題19 　　第3章固體結(jié)構(gòu)21 　　3.1晶體的幾何描述21 　　3.2對稱性與晶格結(jié)構(gòu)的分類25 　　3.2.1由二維晶格的對稱性推導(dǎo)二維布喇菲點(diǎn)陣的分類27 　　3.2.2三維晶格中布喇菲點(diǎn)陣的分類和點(diǎn)群符號29 　　3.3晶體結(jié)構(gòu)的形成33 　　3.3.1金屬和元素晶體的結(jié)構(gòu)33 　　3.3.2泡林規(guī)則和離子晶體的結(jié)構(gòu)35 　　3.4倒易點(diǎn)陣與布里淵區(qū)39 　　3.4.1倒易點(diǎn)陣40 　　3.4.2布里淵區(qū)42 　　3.5晶格結(jié)構(gòu)測定與衍射44 　　3.5.1X射線衍射、電子衍射與中子衍射46 　　3.5.2衍射理論50 　　3.6非晶體和準(zhǔn)晶體的結(jié)構(gòu)58 　　3.7軟性凝聚體： 液晶和凝膠的結(jié)構(gòu)64 　　本章參考書71 　　習(xí)題72 　　第4章晶格振動(dòng)和固體熱性質(zhì)74 　　4.1固體中熱現(xiàn)象的研究歷史74 　　4.2晶格動(dòng)力學(xué)76 　　4.2.1晶格振動(dòng)與聲子76 　　4.2.2聲學(xué)支和光學(xué)支的色散關(guān)系82 　　4.2.3聲子能譜的測定86 　　4.3固體熱性質(zhì)89 　　4.3.1固體比熱容的愛因斯坦模型91 　　4.3.2固體比熱容的德拜模型93 　　本章參考書99 　　習(xí)題99 　　第5章固體電子理論100 　　5.1傳統(tǒng)電子導(dǎo)電理論： 德魯?shù)履Ｐ?01 　　5.2自由電子費(fèi)密氣體： 索末菲模型108 　　5.3自由電子模型的局限性115 　　5.4布洛赫能帶理論116 　　5.5能帶的計(jì)算120 　　5.5.1緊束縛近似122 　　5.5.2弱晶格勢近似125 　　5.6能帶電子的準(zhǔn)經(jīng)典近似和有效質(zhì)量127 　　5.7金屬中的費(fèi)密面130 　　5.7.1堿金屬130 　　5.7.2貴金屬131 　　5.7.3二價(jià)金屬131 　　本章參考書131 　　習(xí)題132 　　第6章固體的電性質(zhì)： 輸運(yùn)過程134 　　6.1能帶電子的輸運(yùn)過程、導(dǎo)體134 　　6.1.1能帶電子的非平衡量子統(tǒng)計(jì)、固體按電性質(zhì)分類135 　　6.1.2導(dǎo)體的直流電導(dǎo)率和熱導(dǎo)率138 　　6.2半導(dǎo)體140 　　6.2.1半導(dǎo)體的特性140 　　6.2.2載流子的濃度和遷移率145 　　6.2.3p\|n結(jié)，半導(dǎo)體\|金屬結(jié)，MOS晶體管和半導(dǎo)體超晶格154 　　6.3超導(dǎo)體163 　　6.3.1傳統(tǒng)超導(dǎo)體和高溫超導(dǎo)體的特性163 　　6.3.2BCS理論及其局限性169 　　本章參考書173 　　習(xí)題173 　　第7章固體的磁性176 　　7.1原子磁矩的量子力學(xué)根源178 　　7.2抗磁性與順磁性182 　　7.2.1抗磁性182 　　7.2.2順磁性183 　　7.2.3傳導(dǎo)電子的泡利順磁性185 　　7.3鐵磁性與反鐵磁性185 　　7.3.1鐵磁體和亞鐵磁體185 　　7.3.2反鐵磁體190 　　7.3.3鐵磁性和反鐵磁性的量子力學(xué)解釋： 海森堡模型190 　　7.4中子的磁性衍射和自旋波192 　　7.4.1順磁體的中子磁性衍射193 　　7.4.2鐵磁體和反鐵磁體的中子磁性衍射193 　　7.4.3中子的非彈性磁性衍射： 自旋波能譜的測量194 　　7.4.4自旋波對鐵磁體比熱容的貢獻(xiàn)194 　　7.5核磁共振和電子自旋共振195 　　本章參考書197 　　附錄朗道磁矢量勢和洛倫茲力197 　　習(xí)題198 　　第8章固體的介電性質(zhì)和光學(xué)性質(zhì)199 　　8.1電極化過程200 　　8.2介電擊穿、壓電體和鐵電體206 　　8.3光在固體中的傳播210 　　8.4固體的發(fā)光機(jī)制214 　　本章參考書216 　　習(xí)題216 　　正文索引（按照第一個(gè)字的漢語拼音排列）218 　　習(xí)題參考答案233 　　附錄A物理學(xué)常數(shù)及單位制換算239 　　附錄B化學(xué)元素英文名稱與符號一覽表及化學(xué)元素周期表240

從電子、原子和分子的角度研究固體的結(jié)構(gòu)和性質(zhì)(主要是物理性質(zhì)) 的一門基礎(chǔ)理論學(xué)科。它和普通物理、 熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理、金屬物理、材料科學(xué)、特別是量子力學(xué)等學(xué)科有著密切關(guān)系。例如，固體物理也討論晶體學(xué)、 晶體的結(jié)合鍵、晶體缺陷、擴(kuò)散、相圖等問題。但它著重研究的是晶格振動(dòng)和晶體的熱學(xué)性質(zhì)、固體電子論(包括自由電子論和能帶理論)、半導(dǎo)體、固體的磁性、超導(dǎo)體等專題。

第1章 緒論1 　　1.1 古希臘的原子論1 　　1.2 固體物理的發(fā)展史4 　　1.3 自然界中的固體及固體物理學(xué)7 　　本章小結(jié)10 　　本章參考文獻(xiàn)10 　　第2章 化學(xué)鍵和晶體形成11 　　2.1 原子的量子模型12 　　2.2 離子鍵和離子晶體15 　　2.3 共價(jià)鍵和共價(jià)晶體19 　　2.4 金屬鍵和典型金屬23 　　2.5 原子和分子固體25 　　本章小結(jié)29 　　本章參考文獻(xiàn)30 　　本章習(xí)題30 　　第3章 固體結(jié)構(gòu)32 　　3.1 晶體的幾何描述32 　　3.2 對稱性與晶格結(jié)構(gòu)的分類36 　　3.2.1 對稱性與二維布拉菲點(diǎn)陣的分類37 　　3.2.2 點(diǎn)群與三維布拉菲點(diǎn)陣的分類39 　　3.3 晶體的自然結(jié)構(gòu)43 　　3.3.1 元素晶體的結(jié)構(gòu)43 　　3.3.2 化合物的結(jié)構(gòu)： 泡林規(guī)則47 　　3.4 倒易點(diǎn)陣和布里淵區(qū)51 　　3.4.1 倒易點(diǎn)陣51 　　3.4.2 布里淵區(qū)53 　　3.5 衍射與晶體結(jié)構(gòu)的測定56 　　3.5.1 X射線衍射、電子衍射和中子衍射58 　　3.5.2 衍射理論65 　　3.6 無序固體結(jié)構(gòu)71 　　3.6.1 非晶體73 　　3.6.2 準(zhǔn)晶體75 　　3.6.3 液晶78 　　本章小結(jié)85 　　本章參考文獻(xiàn)86 　　本章習(xí)題87 　　第4章 晶格振動(dòng)和固體熱性質(zhì)89 　　4.1 愛因斯坦聲子模型91 　　4.2 德拜聲子模型94 　　4.3 晶格動(dòng)力學(xué)和中子衍射98 　　4.3.1 晶格動(dòng)力學(xué)98 　　4.3.2 光學(xué)支和聲學(xué)支101 　　4.3.3 聲子能譜的中子衍射測定105 　　本章小結(jié)108 　　本章參考文獻(xiàn)109 　　本章習(xí)題109 　　第5章 固體電子理論111 　　5.1 德魯?shù)履Ｐ停?自由電子氣體113 　　5.2 索末菲模型： 自由電子費(fèi)密氣體117 　　5.2.1 電子的比熱容121 　　5.2.2 電導(dǎo)率和熱導(dǎo)率123 　　5.2.3 電子從金屬表面的熱發(fā)射125 　　5.2.4 霍爾效應(yīng)127 　　5.3 能帶理論129 　　5.3.1 布洛赫定理130 　　5.3.2 緊束縛模型132 　　5.3.3 弱晶格勢近似136 　　5.3.4 密度泛函理論與能帶計(jì)算法的介紹139 　　5.3.5 真實(shí)能帶和費(fèi)密面141 　　5.3.6 半經(jīng)典模型和有效質(zhì)量146 　　本章小結(jié)149 　　本章參考文獻(xiàn)149 　　本章習(xí)題151 　　第6章 固體的電性質(zhì)： 輸運(yùn)過程154 　　6.1 導(dǎo)體155 　　6.2 半導(dǎo)體159 　　6.2.1 半導(dǎo)體的特性161 　　6.2.2 載流子濃度和遷移率167 　　6.2.3 半導(dǎo)體器件的基本概念179 　　6.3 超導(dǎo)體189 　　6.3.1 超導(dǎo)體的特性191 　　6.3.2 唯象理論194 　　6.3.3 微觀BCS理論199 　　本章小結(jié)202 　　本章參考文獻(xiàn)202 　　本章習(xí)題204 　　第7章 固體的磁性207 　　7.1 磁性的量子力學(xué)根源210 　　7.1.1 單原子近似： 原子磁矩211 　　7.1.2 自由電子近似： 朗道能級214 　　7.2 磁性的類別217 　　7.2.1 抗磁性217 　　7.2.2 順磁性219 　　7.2.3 鐵磁性225 　　7.2.4 反鐵磁性和亞鐵磁性230 　　7.3 自旋與基本粒子的相互作用233 　　7.3.1 中子磁性衍射和磁結(jié)構(gòu)233 　　7.3.2 自旋波與中子非彈性散射235 　　7.3.3 電子自旋共振和核磁共振239 　　本章小結(jié)242 　　本章參考文獻(xiàn)243 　　本章習(xí)題245 　　第8章 固體的介電性質(zhì)和光學(xué)性質(zhì)247 　　8.1 固體的光性質(zhì)、電性質(zhì)和磁性質(zhì)的統(tǒng)一249 　　8.2 洛倫茲光學(xué)模型和電極化過程251 　　8.2.1 德魯?shù)陆饘俟鈱W(xué)模型256 　　8.3 激光： 愛因斯坦的受激輻射理論258 　　8.3.1 輻射的量子力學(xué)理論258 　　8.3.2 微波激射器和激光器260 　　本章小結(jié)263 　　本章參考文獻(xiàn)264 　　本章習(xí)題265 　　索引266

凝聚態(tài)物理和光學(xué)比較

固體中電子的狀態(tài)和行為是了解固體的物理、化學(xué)性質(zhì)的基礎(chǔ)。G.維德曼和R.夫蘭茲于1853年由實(shí)驗(yàn)確定了金屬導(dǎo)熱性和導(dǎo)電性之間的關(guān)系的經(jīng)驗(yàn)定律。1897年發(fā)現(xiàn)電子，E.李開在1898年和P.德魯?shù)略?900年提出金屬自由電子氣模型。H.洛倫茲在1905年建立了自由電子氣的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論，能夠解釋上述經(jīng)驗(yàn)定律，但無法說明常溫下金屬電子氣對比熱容的貢獻(xiàn)甚小。W.泡利在1927年首先用量子統(tǒng)計(jì)成功地計(jì)算了自由電子氣的順磁性，A.索末菲在1928年用量子統(tǒng)計(jì)求得電子氣的比熱容和輸運(yùn)現(xiàn)象，解決了經(jīng)典理論的困難。在絕熱近似下，討論固體中電子問題時(shí)，可認(rèn)為離子是固定在瞬時(shí)的位置上，所以是多電子問題。利用哈特里-福克自洽場方法，又簡化為單電子問題，每個(gè)電子在固定的離子勢場和其他電子的平均場中運(yùn)動(dòng)。絕對零度時(shí)，這些勢場具有點(diǎn)陣周期性。因而簡化成周期場中的單電子問題。1928年F.布洛赫和1930年L.布里淵等，從不同角度研究了在周期場中電子運(yùn)動(dòng)的基本特點(diǎn)，在研究晶體周期性勢場中單電子的量子態(tài)以及單電子在外電場的行為時(shí)，奠定了能帶理論基礎(chǔ)。在晶體周期場中單電子的波函數(shù)是振幅按點(diǎn)陣周期調(diào)制的平面波，稱為布洛赫波。電子的本征能量，既不是像孤立原子中分立的電子能級，也不是像無限空間中自由電子所具有的連續(xù)的能級，而是在一定能量范圍內(nèi)準(zhǔn)連續(xù)的能級組成的能帶。相鄰兩個(gè)能帶之間的能量范圍是完整晶體中電子不許可具有的能量，稱為禁帶。利用能帶的特征以及泡利不相容原理，A.威耳孫在1931年提出金屬和絕緣體相區(qū)別的能帶模型，并預(yù)言介于兩者之間存在半導(dǎo)體，為爾后的半導(dǎo)體的發(fā)展提供理論基礎(chǔ)（見金屬電子論、固體的能帶）。 在30年代，E.維格納和F.塞茨等用群論處理晶體中電子態(tài)的問題，能帶理論得到進(jìn)一步發(fā)展。經(jīng)過許多學(xué)者的努力，相繼提出了多種計(jì)算能帶的方案。例如，緊束縛方法、元胞法、正交化平面波法、綴加平面波法、格林函數(shù)法、贗勢法以及后來發(fā)展起來的線性化能帶計(jì)算法等。60年代P.霍恩貝格、W.科恩和沈呂九（L.J.Sham）等發(fā)展了局域密度泛函理論，使能帶理論有更嚴(yán)格的基礎(chǔ)。由于計(jì)算技術(shù)高度發(fā)展，已有可能對結(jié)構(gòu)較為復(fù)雜的晶體的能帶作自洽計(jì)算，得到良好的結(jié)果。大量事實(shí)表明，對于一般金屬和典型的半導(dǎo)體，能帶理論給出半定量或定量的結(jié)果，同實(shí)驗(yàn)的數(shù)據(jù)相當(dāng)符合。對合金的能帶理論，英國的學(xué)者曾經(jīng)作了很多工作，并對合金的物理性質(zhì)進(jìn)行了簡明的理論解釋。70年代出現(xiàn)的相干勢近似方法將使合金理論得到新的發(fā)展（見合金電子理論）。 晶體能帶結(jié)構(gòu)的實(shí)驗(yàn)研究也很有成效。半導(dǎo)體能帶的特征表現(xiàn)于它的導(dǎo)帶底部電子和價(jià)帶頂部空穴的有效質(zhì)量。50年代出現(xiàn)的回旋共振實(shí)驗(yàn)技術(shù)能夠直接測定載流子的有效質(zhì)量。金屬能帶結(jié)構(gòu)的特征在于它的費(fèi)密面的形狀。從50年代起人們利用德哈斯－范阿耳芬效應(yīng)等方法可以相當(dāng)有效地測定費(fèi)密面的結(jié)構(gòu)。關(guān)于能量狀態(tài)密度的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，早年取自軟X射線發(fā)射譜。低溫電子比熱容測量一直是測量費(fèi)密能級附近態(tài)密度的有效手段。70年代起從光電子能譜得到的態(tài)密度數(shù)據(jù)更精確。真空紫外光譜術(shù)、調(diào)制光譜術(shù)、光散射效應(yīng)等新的實(shí)驗(yàn)手段使得能帶結(jié)構(gòu)實(shí)驗(yàn)研究的內(nèi)容更加豐富。 　　能帶理論結(jié)合半導(dǎo)體鍺和硅的基礎(chǔ)研究促進(jìn)微電子技術(shù)的發(fā)展，是正在醞釀的新的技術(shù)革命的核心，給人們帶來巨大的利益。貝爾實(shí)驗(yàn)室的科學(xué)家進(jìn)行了系統(tǒng)的實(shí)驗(yàn)和理論的基礎(chǔ)研究，同時(shí)掌握了高質(zhì)量半導(dǎo)體單晶生長和摻雜技術(shù)，導(dǎo)致J.巴丁、W.布喇頓以及W.肖克萊于1947—1948年發(fā)明晶體管。多年來隨著集成電路的發(fā) 展，計(jì)算機(jī)技術(shù)日新月異，對社會各部門的影響極為深遠(yuǎn)。 當(dāng)大量原子凝聚成晶體時(shí)，原子中的電子能級被展寬成能帶。能帶寬度決定于相鄰原子中電子態(tài)的交疊程度，內(nèi)層電子受原子核束縛緊，與近鄰相應(yīng)電子態(tài)交疊，能帶很窄；外層價(jià)電子受原子實(shí)的束縛弱，電子態(tài)相互交疊，形成的能帶（價(jià)帶）的寬度較大。相鄰兩個(gè)能帶之間不存在晶體電子態(tài)的能量范圍，稱為禁帶或能隙。在能帶里電子態(tài)是受周期場調(diào)制的平面波，稱為布洛赫波。任一能帶被電子填滿時(shí)稱為滿帶，滿帶不能導(dǎo)電。原子滿殼層對應(yīng)的能帶是滿帶。部分狀態(tài)被電子占據(jù)的能帶稱為導(dǎo)帶，導(dǎo)帶電子可參與導(dǎo)電。絕緣體是這樣的晶體，其價(jià)帶是滿帶，隔一個(gè)寬度Eg>3電子伏的禁帶才有一個(gè)空無電子的能帶。半導(dǎo)體的能帶與絕緣體相似，只是價(jià)帶之上的禁帶Eg較小。如硅的Eg=1.12電子伏（室溫），硅價(jià)帶有部分電子受熱激發(fā)跳到Eg之上使本來空的能帶變成導(dǎo)帶；同時(shí)在價(jià)帶留下空狀態(tài)，也可參與導(dǎo)電，其行為等效于每個(gè)空狀態(tài)作為一個(gè)帶正電荷的自由粒子，稱為空穴。 金屬是能量最高的能帶未填滿的晶體。能帶中每個(gè)電子態(tài)至多容納自旋相反的兩個(gè)電子，電子從能量最低的狀態(tài)填起，直到能量為EF的最高態(tài)，EF稱為費(fèi)米能量，相應(yīng)的能級稱為費(fèi)米能級。金屬的EF約為幾個(gè)電子伏。20世紀(jì)60年代W.科恩等發(fā)展密度泛函理論，使能帶理論基礎(chǔ)更加堅(jiān)實(shí)。計(jì)算機(jī)的發(fā)展和計(jì)算方法的進(jìn)步，使能帶計(jì)算結(jié)果更加精確。 非晶體中原子排列呈無序結(jié)構(gòu)，電子在無序勢場中運(yùn)動(dòng)。1958年P(guān).安德森論證了當(dāng)無序足夠強(qiáng)時(shí)，所有電子態(tài)都是定域態(tài)。定域態(tài)中電子對固體導(dǎo)電沒有貢獻(xiàn)。與之對照，平面波或布洛赫波代表的電子態(tài)稱為擴(kuò)展態(tài)。在這基礎(chǔ)上N.莫脫提出非晶半導(dǎo)體的能帶模型：在價(jià)帶頂部和導(dǎo)帶底部分別存在一個(gè)遷移率邊EV和EC將各自能帶的定域態(tài)和擴(kuò)展態(tài)分開。非晶半導(dǎo)體的導(dǎo)電行為取決于其費(fèi)米能級落在定域態(tài)還是擴(kuò)展態(tài)。 準(zhǔn)晶格中各個(gè)原子的配位數(shù)（即最近鄰原子數(shù)）不是同一整數(shù)，而是各異的整數(shù)；各原子與最近鄰原子間距也不是同一長度，因而電子態(tài)間交疊也不同。準(zhǔn)晶體的電子態(tài)有擴(kuò)展態(tài)、定域態(tài)和介于這兩者之間的臨界態(tài)。

功率半導(dǎo)體原理圖解

1，微電子初始一般都是半導(dǎo)體物理和電子技術(shù)二選一，當(dāng)然除了些名校，LIKE復(fù)旦，是考五門專業(yè)課的。

2，微電子分工藝和設(shè)計(jì)，大概理論框架是：固體物理+量子力學(xué)+原子物理------半導(dǎo)體物理-----半導(dǎo)體器件物理，這是關(guān)于工藝的一些基礎(chǔ)課， 電子技術(shù)+電路原理+集成電路設(shè)計(jì)，這是設(shè)計(jì)要提前學(xué)的一些基礎(chǔ)課。

所以物理系和電子系都可能會有微電子?？嘉㈦娮拥拇蠖嗍俏锢砗碗娮酉档模吘谷珖_微電子專業(yè)的相對不多。

3， 半導(dǎo)體物理我個(gè)人感覺不難，確切的說是，書看起來難，考起來不難，大多是些背的東西，各個(gè)學(xué)校不一樣，你可以找些南開或天大的考研試題，比較一下

4，微電子前景貌似一片光明，是國家的戰(zhàn)略產(chǎn)業(yè)，不過學(xué)起來有些累，以后工作掙的多也比較累

5，剩下的需要你自己去搜集和查詢資料了，可以去圖書館先找找相關(guān)的書看，一般在半導(dǎo)體那一欄